當閥板上升時，Aw前為“+"號，著落時為“-”號。

但閥板上升時的閥運動的速率w為正，著落時閥運動的速率w為負，是以，不管閥上升或著落，式中負號可以撤消。

假定閥的流量系數(shù)4和彈簧加。不變,對h求導數(shù)后就可獲得閥在不不亂狀況下事情時 的運動速率和加快度。

可以作出兩條曲線分離表現(xiàn)式中右真?zhèn)€兩項， 前項為正弦曲線，后項為余弦曲線，虛線是兩條曲線之和。

只有當曲柄再轉(zhuǎn)過一9。角度后閥才開啟。同樣,當9=180“時闞尚未關(guān)閉，它 處于升高h的地位，把9n ho分離稱為閥開啟的帶后角和閥關(guān)閉時的帶后升高。

當h= 0時,從式(2-103) 求得的4值即為閥開啟的滯后角9, 式中的H.值應(yīng)取h= 0時所對應(yīng)的閥的比載荷。

當9= 0。或P= 180時所對應(yīng)的h值應(yīng)為閥的帶后升高h 式(2 107) 闡明閥落到閥座上的速率W。

閥板上升的高度越年夜及曲柄轉(zhuǎn)速越高，如憫落到閥座上的速率越年夜。

上述公式是依據(jù)平板閥的情形推導得來，對付錐形閥,由于過水斷面高度和構(gòu)造有關(guān)， H應(yīng)公式應(yīng)當號慮到這一變化。

上述有關(guān)閥的升高和閥的運動速率等計算公式是在作了一系列簡化的基本上獲得的。例 tn，疏忽了徑長比h對活塞運動速率的影響。

以為液缸是完整布滿的，從而在持續(xù)性方h不斟酌因為被體中含氣而引起的 被體的可緊縮的影晌; 以為閥是無質(zhì)量的，因面疏忽了運動時的慣性力等。

因為閥在現(xiàn)實事情進程中其質(zhì)量所引起的慣性力的影響是比力年夜的， 特Y 是當空壓機的去復(fù)次數(shù)比力高時，其慣性力的較響不克不及疏忽。

基于上述緣故原由，按前述計算公 式獲得( 成果去去與實驗的成果有很年夜的差異,隨去復(fù)次數(shù)的增添，偏差增年夜。

為此，阿道爾年夜提出了去復(fù)空壓機空壓機閥，運動紀律的微分方程近似計算方式。

閥運動的微分方程，可以求出作用在彈簧閥上的力的均衡方程式為 代、下液體壓差作用在閥上的力，0p>0,力標的目的向上，Op<0 力標的目的。

斟酌到閥與閥座之間液體壓力有所差異而引進的系數(shù)。

必定去復(fù)次數(shù)的空壓機來說，若假定中與不變，則式中引進的系數(shù)T2、A、B、 D均為常數(shù)。

式(2 -112) 是一個二階非線性常微分方程,不克不及用解析祛求出它的通解， 在處置這一類問題時，凡是用兩種方式。

1).方程中的系數(shù)在完整斷定的前提下,即在空壓機的構(gòu)造爹數(shù)s、D、n和閥的構(gòu)造參數(shù) G.FO..C、d,等完整斷定的前提下，采取數(shù)值積分的方式求解。

但這一方式不克不及預(yù)先反應(yīng)各參數(shù)之間的彼此影響,較難入行準確的設(shè)計。

2).從工程現(xiàn)實利用動身，對某些前提作出假定,求得近似的解，如許可以大略地反應(yīng) 各參數(shù)之間的關(guān)系。

因為質(zhì)量閥的計算較為龐雜，且因為假設(shè)前提的限止,是以,豈論用哪種方式求解，都 有它的局限性。